熱力学第零法則

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熱力学
古典的カルノー熱機関（英語版）
状態（英語版）
過程（英語版）
サイクル
系の特性
注: 斜体は共役変数（英語版）を示す。
状態の関数
過程関数（英語版）
材料特性（英語版）
比熱容量  c = {\displaystyle c=}
T {\displaystyle T} ∂ S {\displaystyle \partial S}
N {\displaystyle N} ∂ T {\displaystyle \partial T}
圧縮率  β = − {\displaystyle \beta =-}
1 {\displaystyle 1} ∂ V {\displaystyle \partial V}
V {\displaystyle V} ∂ p {\displaystyle \partial p}
熱膨張  α = {\displaystyle \alpha =}
1 {\displaystyle 1} ∂ V {\displaystyle \partial V}
V {\displaystyle V} ∂ T {\displaystyle \partial T}
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熱力学第零法則（ねつりきがくだいれいほうそく、英語: zeroth law of thermodynamics）とは、「物体AとB、BとCがそれぞれ熱平衡ならば、AとCも熱平衡にある」という原則のことであり[1][2]、熱力学における重要な法則の一つである。熱平衡にある物体では、あらゆる場所において温度が一定であることを主張する。ここで、熱平衡とは、2つの系が、熱をやり取りできる状態で接しているが、状態変化が起きない状況を指す[1]。

「第零法則」と呼ばれる理由は、熱力学の体系が出来上がった後、 ジェームズ・クラーク・マクスウェルが基本法則の一つとして数えたためである。温度は熱の移動する方向を示す性質であり、第零法則により温度というものが定義できるようになるほか、温度計を用いた温度の測定も正当化される[1]。氷点あるいは沸点の水と温度計（例えば水銀柱）とが熱平衡にある点を基準として、セルシウス度[1]、華氏などの温度が定義された。

脚注

  1. ^ a b c d P. W. Atkins 著、千原秀昭・中村亘男 訳『アトキンス物理化学 上』（第6版）東京化学同人、2001年、16-17頁。ISBN 4-8079-0529-5。 
  2. ^ 原康夫, p. 242.

参考文献

関連項目

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